ankommende Strahlung nicht die Energie E₂, sondern eine
größere E₁, welche mit E₂ in erster Annäherung durch
die Gleichung verknüpft ist¹

(1)

Nach unserer Annahme gilt genau die gleiche Beziehung,
falls derselbe Vorgang in dem nicht beschleunigten, aber mit
Gravitationsfeld versehenen System K stattfindet. In diesem
Falle können wir ^.h ersetzen durch das des
Gravitationsvektors in S₂, wenn die willkürliche Konstante
von in S₁ gleich Null gesetzt wird. Es gilt also die
Gleichung:

(1 a)

Diese Gleichung spricht den Energiesatz für den ins Auge
gefaßten Vorgang aus. Die in S₁ ankommende Energie E₁ ist
größer als die mit gleichen Mitteln gemessene Energie E₂,
welche in S₂ emittiert wurde, und zwar um die potentielle
Energie der Masse E₂/c² im Schwerefelde. Es zeigt sich
also, daß man, damit das Energieprinzip erfüllt sei, der
Energie E vor ihrer Aussendung in S₂ eine potentielle Energie
der Schwere zuschreiben muß, die der (schweren) Masse E/c²
entspricht. Unsere Annahme der Äquivalenz von K und K'
hebt also die am Anfang dieses Paragraphen dargelegte Schwierig-
keit, welche die gewöhnliche Relativitätstheorie übrig

Besonders deutlich zeigt sich der Sinn dieses Resultates
bei Betrachtung des folgenden

1. Man sendet die Energie E (in S₂ gemessen) in Form
von Strahlung in S₂ ab nach S₁, wo nach dem soeben er-
langten Resultat die Energie E(1 + h/c²) aufgenommen wird
(in S₁

2. Man senkt einen Körper W von der Masse M von S₂
nach S₁, wobei die Arbeit M h nach außen abgegeben

3. Man überträgt die Energie E von S₁ auf den Körper W,
während sich W S₁ befindet. Dadurch ädere sich die
schwere Masse M, so daß sie den Wert M'

1) A. Einstein, Ann. d. Phys. 17. p. 913 u. 914. 1905.