Einstein, Albert.
'Kinetische Theorie des Waermegleichgewichtes und des zweiten Hauptsatzes der Thermodynamik'.
Annalen der Physik,
9
(1902)
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">
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pb
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indent
"/>
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p
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="
noindent
">Function von E allein; nennen wir dieselbe
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cmmi-10
">
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="
x
"
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10x-x-1f
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(
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cmmi-10
">E</
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)
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="
cmmi-10
">. </
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Dass in
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br
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dem Ausdruck für
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cmmi-10
">dN</
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cmsy-10
">'</
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auftretende Integral lässt sich dann
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in der Form </
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">
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img
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x (E-- E).
"
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>
<
p
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nopar
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p
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noindent
">Da nun
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cmmi-10
">E </
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gegen
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overline
">
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cmmi-10
">E</
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>
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>
unendlich klein ist, so lässt sich dies bis
<
br
/>
auf unendlich Kleines höherer Ordnung in der Form </
p
>
<
center
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par-math-display
">
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img
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="
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-- -- -- x (E - E) = x(E)- Ex'(E).
"
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p
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nopar
"/>
<
p
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noindent
">Die notwendige und hinreichende Bedingung dafür, dass jenes
<
br
/>
Integral von
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cmmi-10
">E</
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unabhängig ist, lautet </
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"
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-- x'(E) = 0.
"
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p
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nopar
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noindent
">Nun lässt sich aber </
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-2hE x (E) = e .w(E).
"
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nopar
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p
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noindent
">wobei
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">
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w
"
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(
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cmmi-10
">E</
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) =
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">
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integral
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">d
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p
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sub
>
<
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">1</
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>
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sub
>
<
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cmmi-10
">...</
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>
<
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cmmi-10
">d
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x
"
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>
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sub
>
<
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cmmi-7
">n</
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>
</
sub
>
<
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cmmi-10
">, </
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>
erstreckt über alle Werte der
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/>
Variabeln, deren Energiefunction zwischen E und
<
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cmmi-10
">E </
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>
+
<
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cmmi-10
">
<
img
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"
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d
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E </
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>
</
p
>
<
p
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indent
"> Die gefundene Bedingung für
<
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cmmi-10
">h </
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>
nimmt also die Form </
p
>
<
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">
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-- -- { w'(E) } e-2hE.w (E). -2h + ----- = 0, w (E)
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noindent
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-- 1w'(E)- h = 2w (E) .
"
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<
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"> Es giebt also stets einen und nur einen Wert für
<
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cmmi-10
">h</
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>
,
<
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/>
welcher die gefundenen Bedingungen erfüllt. Da ferner, wie
<
br
/>
im nächsten Paragraphen gezeigt werden
<
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cmmi-10
">
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w
"
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(
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cmmi-10
">E</
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>
) und
<
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cmmi-10
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="
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w
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<
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">'</
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>
(
<
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cmmi-10
">E</
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>
)
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br
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stets positiv sind, ist auch
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cmmi-10
">h </
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>
stets eine positive </
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>
<
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="
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"> Wählen wir
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cmmi-10
">h </
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>
in dieser Weise, so reducirt sich das
<
br
/>
Integral auf eine von
<
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="
cmmi-10
">E</
span
>
unabhängige Grösse, sodass wir für
<
br
/>
die Zahl der Systeme, deren Variabeln
<
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">p</
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>
<
sub
>
<
sub
>
<
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">1</
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>
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sub
>
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>
<
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="
cmmi-10
">,</
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>
<
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="
cmmi-10
">...</
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>
<
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="
cmmi-10
">q</
span
>
<
sub
>
<
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="
cmmi-7
">n</
span
>
</
sub
>
in den be-
<
br
/>
zeichneten Grenzen liegen, den Ausdruck </
p
>
<
center
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="
par-math-display
">
<
img
src
="
http://foxridge.mpiwg-berlin.mpg.de/permanent/einstein/annalen/Einst_Kinet_de_1902/fulltext/img/Einst_Kinet_de_190220x.png
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dN '= A''e-2hE .dp1 ... dqn.
"
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"/>
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>
<
p
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="
nopar
"/>
<
p
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="
noindent
">Dies ist also auch bei anderer Bedeutung von
<
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="
cmmi-10
">A</
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>
<
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="
cmsy-10
">''</
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>
der Aus-
<
br
/>
druck für die Wahrscheinlichkeit, dass die Zustandsvariabeln
<
br
/>
eines mit einem System von relativ unendlich grosser Energie
<
br
/>
mechanisch verbundenen Systems zwischen unendlich nahen
<
br
/>
Grenzen liegen, wenn der Zustand stationär geworden </
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