Einstein, Albert.
'Kinetische Theorie des Waermegleichgewichtes und des zweiten Hauptsatzes der Thermodynamik'.
Annalen der Physik,
9
(1902)
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pb
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p
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p
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indent
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div
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center
">
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noindent
"/>
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noindent
">
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cmsy-10
">§ </
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5. Ueber das Temperaturgleichgewicht.</
p
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p
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indent
"> Wir wählen nun ein System
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span
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cmmi-10
">S </
span
>
von ganz bestimmter Be-
<
br
/>
schaffenheit und nennen es Thermometer. Es stehe mit dem
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br
/>
System
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cmex-10
">
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sum
"
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10x-x-50
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von relativ unendlich grosser Energie in mecha-
<
br
/>
nischer Wechselwirkung. Ist der Zustand des Ganzen stationär,
<
br
/>
so ist der Zustand des Thermometers durch die Gleichung
<
br
/>
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p
>
<
center
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par-math-display
">
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img
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d W = A e-2hEd p1 ... dqn,
"
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par-math-display
"/>
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nopar
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p
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noindent
">wobei
<
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cmmi-10
">d W </
span
>
die Wahrscheinlichkeit dafür bedeutet, dass die
<
br
/>
Werte der Zustandsvariabeln des Thermometers innerhalb der
<
br
/>
angedeuteten Grenzen liegen. Dabei besteht zwischen den
<
br
/>
Constanten
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cmmi-10
">A </
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>
und
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">h </
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die </
p
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par-math-display
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integral 1 = A. e-2hE dp1 ... dqn,
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par-math-display
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p
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nopar
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<
p
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="
noindent
">wobei die Integration über alle möglichen Werte der Zustands-
<
br
/>
variabeln erstreckt ist. Die Grösse
<
span
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cmmi-10
">h </
span
>
bestimmt also den Zu-
<
br
/>
stand des Thermometers vollkommen. Wir nennen
<
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cmmi-10
">h </
span
>
die Tem-
<
br
/>
peraturfunction, indem wir bemerken, dass nach dem Gesagten
<
br
/>
jede an dem System
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cmmi-10
">S </
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>
beobachtbare Grösse
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cmmi-10
">H</
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Function von
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">h </
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br
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allein sein muss, solange
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">V</
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>
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sub
>
<
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cmmi-7
">a</
span
>
</
sub
>
unverändert bleibt, was wir an-
<
br
/>
genommen haben. Die Grösse
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cmmi-10
">h </
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>
aber hängt lediglich vom
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Zustande des Systems
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sum
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ab (
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">§ </
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3), ist also unabhängig davon,
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br
/>
wie
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mit
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">S </
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thermisch verbunden ist. Es folgt daraus un-
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br
/>
mittelbar der Satz: Ist ein System
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sum
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mit zwei unendlich
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kleinen Thermometern
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">S </
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und
<
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">S</
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>
<
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">' </
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>
verbunden, so kommt diesen
<
br
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beiden Thermometern dieselbe Grösse
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">h </
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zu. Sind
<
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cmmi-10
">S </
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und
<
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cmmi-10
">S</
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>
<
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">'</
span
>
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br
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identische Systeme, so kommt ihnen auch noch derselbe Wert
<
br
/>
der beobachtbaren Grösse
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cmmi-10
">H</
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>
</
p
>
<
p
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indent
"> Wir führen nun nur identische Thermometer
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cmmi-10
">S </
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>
ein und
<
br
/>
nennen
<
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cmmi-10
">H </
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>
das beobachtbare Temperaturmaass. Wir erhalten
<
br
/>
also den Satz: Das an
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">S </
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beobachtbare Temperaturmaass
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">H </
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br
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ist unabhängig von der Art, wie
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mit
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">S </
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mechanisch ver-
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br
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bunden ist; die Grösse
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">H </
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bestimmt
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">h</
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, dieses die Energie E
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br
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des Systems
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und diese dessen Zustand nach unserer Vor-
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br
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<
p
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"> Aus dem Bewiesenen folgt sofort, dass zwei Systeme
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br
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und
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">2</
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im Falle mechanischer Verbindung kein im statio-
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br
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