Zwei in Wechselwirkung stehende Systeme, welche diese Be-
dingung erfüllen, nennen wir zwei sich berührende Systeme.
Wir setzen noch voraus, daß gegen H unendlich klein

Für die Anzahl dN₁ der N-Systeme, deren Zustands-
variabeln II₁ ... II ₁ ... _l in den Grenzen zwischen
II₁ und II₁ + dII₁, II₂ und II₂ + dII₂ ... II II + dII
und ₁ und ₁ + d₁, ₂ und ₂ + d₂ ... _l und ₁ + d_l
liegen, ergibt sich der

wobei C eine Funktion von E = H + sein

Da aber nach der obigen Annahme die Energie eines
jeden betrachteten Systems bis auf unendlich kleines den
Wert E^* besitzt, so können wir, ohne an dem Resultat etwas
zu ändern, C durch konst. e^{-2 h E*} = konst.e^{-2 h (H+)} ersetzen,
wobei h eine noch näher zu definierende Konstante bedeutet.
Der Ausdruck für dN₁ geht also über

Die Anzahl der Systeme, deren Zustandsvariabeln zwischen
den angedeuteten Grenzen liegen, während die Werte der
Variabeln II keiner beschränkenden Bedingung unterworfen
sind, wird sich also in der

darstellen lassen, wobei das Integral über alle Werte der II
auszudehnen ist, denen Werte der Energie H zukommen, welche
zwischen E^*- E^* + E^*- gelegen sind. Wäre die
Integration ausgeführt, so hätten wir die Zustandsverteilung
der Systeme gefunden. Dies ist nun tatsächlich

Wir

wobei die Integration auf der linken Seite über alle Werte
der Variabeln zu erstrecken ist, für welche H zwischen den be-
stimmten Werten E und E + E^* liegt. Das Integral, welches
im Ausdruck dN₂ auftritt, nimmt dann die Form

oder, da gegen E^* unendlich klein