Einstein, Albert. 'Ueber die von der molekularkinetischen Theorie der Waerme geforderte Bewegung von in ruhenden Fluessigkeiten suspendierten Teilchen'. Annalen der Physik, 17 (1905)

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    R  T n    R  T p = -V-*-N--= -N---.n ,

wobei N die Anzahl der in einem Gramm-Molekül enthaltenen
wirklichen Moleküle bedeutet. Im nächsten Paragraph soll
gezeigt werden, daß die molekularkinetische Theorie der Wärme
wirklich zu dieser erweiterten Auffassung des osmotischen
Druckes

§ 2. Der osmotische Druck vom Standpunkte der molekular-
kinetischen Theorie der Wärme.1)

Sind p1 p2...pl Zustandsvariable eines physikalischen
Systems, welche den momentanen Zustand desselben voll-
kommen bestimmen (z. B. die Koordinaten und Geschwindig-
keitskomponenten aller Atome des Systems) und ist das voll-
ständige System der Veränderungsgleichungen dieser Zustands-
variabeln von der

@ pn @ t =  fn (p1 ...pl)(n = 1, 2 ...l)

gegeben, wobei  sum @ fn @-p--    n = 0, so ist die Entropie des Systems
durch den Ausdruck

                 integral       E-             ---E-- S =  T  + 2 x lg   e 2x  T d p1... d pl.

Hierbei bedeutet T die absolute Temperatur, E die Energie
des Systems, E die Energie als Funktion der pn. Das Inte-
gral ist über alle mit den Bedingungen des Problems ver-
einbaren Wertekombinationen der pn. zu erstrecken. x ist mit
der oben erwähnten Konstanten N durch die Relation 2 x N = R
verbunden. Für die freie Energie F erhalten wir daher:

               integral         R         - EN-                R T F = - N--T lg   e  RT d p1... dpl = - -N---lg  B .

1) In diesem Paragraph sind die Arbeiten des Verfassers über die
Grundlagen der Thermodynamik als bekannt vorausgesetzt (vgl. Ann. d.
Phys. 9. p. 417. 11. p. 170. 1903). Für das Verständnis der
Resultate der vorliegenden Arbeit ist die Kenntnis jener Arbeiten sowie
dieses Paragraphen der vorliegenden Arbeit entbehrlich.

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