Einstein, Albert; Laub, Jakob. 'Über die im elektromagnetischen Felde auf ruhende Körper ausgeübten ponderomotorischen Kräfte'. Annalen der Physik, 26 (1908)

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Es ist zu bemerken, daß für die Herleitung der Aus-
drücke
(6) und (7) keinerlei Voraussetzung gemacht werden
muß
über die Beziehungen, welche die Feldstärken G und H
mit
den Polarisationsvektoren P und Q

Hat man es mit anisotropen Körpern zu tun, so liefern
die
elektrische bzw. die magnetische Feldstärke nicht nur eine
Kraft
, sondern auch Kräftepaare, welche sich auf die Materie
übertragen
. Das gesuchte Drehmoment ergibt sich leicht für
die
einzelnen Dipole und Summation über alle elektrischen
und
magnetischen Dipole in der Volumeneinheit. Man erhält:

L  =  {[P G] +  [Q H]}.
(8)

Die Formel (6) liefert diejenigen ponderomotorischen Kräfte,
welche
bei elektrostatischen Problemen eine Rolle spielen.
Wir
wollen diese Gleichung für den Fall, daß es sich um iso-
trope
Körper handelt, so umformen, daß sie einen Vergleich
gestattet
mit demjenigen Ausdrucke für die ponderomotorischen
Kräfte
, wie er in der Elektrostatik angegeben wird. Setzen

P  =  (e -  1) G ,

so geht die Gleichung (6) über

                     1     @ e     1  @ Fex  =  Gx div D  -  --G2  --- +   ----- (e  -  1) G2.                      2     @ x     2 @ x

Die ersten beiden Glieder dieses Ausdruckes sind identisch
mit
den aus der Elektrostatik bekannten. Das dritte Glied
ist
, wie man sieht, von einem Potential ableitbar. Handelt
es
sich um Kräfte, die auf einen im Vakuum befindlichen
Körper
wirken, so liefert das Glied bei Integration über den
Körper
keinen Beitrag. handelt es sich aber um die pondero-
motorische
Wirkung auf Flüssigkeiten, so wird der dem dritten
Glied
entsprechende Anteil der Kraft bei Gleichgewicht durch
eine
Druckverteilung in der Flüssigkeit

Wir gehen jetzt über zu demjenigen Anteile der pondero-
motorischen
Kraft, welcher durch die Bewegungsgeschwindig-
keiten
der Elementarladungen geliefert wird.

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