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tritt; man sieht daraus, daß solche Paralleltransformationen --
wie dies sein muß -- eine Gruppe
Wir haben nun die für uns notwendigen Sätze der unseren
zwei Prinzipien entsprechenden Kinematik hergeleitet und gehen
dazu über, deren Anwendung in der Elektrodynamik zu
II. Eektrodynamischer Teil.
§ 6. Transformation der Maxwell-Hertzschen Gleichungen für
den leeren Raum. Über die Natur der bei Bewegung in einem
Magnetfeld auftretenden elektromotorischen Kräfte.
Die Maxwell-Hertzschen Gleichungen für den leeren
Raum mögen gültig sein für das ruhende System K, so daß
gelten
wobei (X, Y, Z) den Vektor der elektrischen, (L, M, N) den der
magnetischen Kraft
Wenden wir auf diese Gleichungen die in § 3 entwickelte
Transformation an, indem wir die elektromagnetischen Vor-
gänge auf das dort eingeführte, mit der Geschwindigkeit v
bewegte Koordinatensystem beziehen, so erhalten wir die
Gleichungen: